GOST 12637-67

• gost-12637-67.pdf (617.20 KiB)
  ГОСТ 12637-67

GOST 12637−67 Materiály магнитномягкие vysokofrekvenční. Zkušební metody v kmitočtovém rozsahu od 200 do 2000 Mhz

GOST 12637−67

Skupina П99*
__________________________________________
* V seznamu «Národní standardy», 2008
skupina В89. — Poznámka výrobce databáze.

KÓD STANDARD SSSR

MATERIÁLY МАГНИТНОМЯГКИЕ VYSOKOFREKVENČNÍ

Zkušební metody v kmitočtovém rozsahu od 200 do 2000 Mhz

High frequency magnet malleavle materials.
Testing methods at the range from 200 tо 2000 ms

Datum zavedení 1969−01−01

Je SCHVÁLEN Výborem pro normy, opatření a měřicích zařízení při Radě Ministrů SSSR 16/II roku 1967


Tato norma se vztahuje na vysokofrekvenční магнитномягкие materiály a stanovuje metody určení jejich magnetické a dielektrické vlastnosti křivky elektromagnetických polí napětí magnetického pole není větší než 0,1 коэрцитивной síly, v kmitočtovém rozsahu od 200 do 2000 Mhz.

Norma stanovuje následující metody k určení magnetické a dielektrické vlastnosti materiálů:

měřicí tratě;

koaxiální dutiny režim.

Domácí použití полуволнового dutiny režim pro zkoušení materiálů se známou dielektrickou konstantou, uspokojující stav

.

1. OBECNÉ POKYNY

1.1. Specifikace vysokofrekvenční магнитномягких materiálů

1.1.1. Základními charakteristikami магнитномягких materiálů jsou: integrované magnetické a dielektrické permeability, тангенс úhlu magnetických ztrát, teplotní závislost magnetické permeability, teplotní součinitel magnetické permeability.

Seznam základních vlastností materiálů, které mají být definice, hodnoty frekvence, při které určují tyto vlastnosti, jakož i přípustné tolerance měření jsou uvedeny v tabulka.1 a legendu přijatých hodnot — v příloze 1.

Tabulka 1

Poznámka.

* Tyto vzorce jsou platné při splnění podmínky .

** Přesnost dosahuje 15%, jen při mezních teplotách.


Rozsah měření a přípustná chyba měření тангенса úhel magnetické ztráty jsou definovány složky magnetické permeability. Poměr složek musí být takové, aby тангенс úhlu magnetických ztrát byl ne méně než 2·10.

1.1.2. Integrovaný magnetický propustnost má dvě složky, z nichž první odpovídá reverzibilní квазиупругим procesům, a druhá  — procesy, týkající se rozptýlení energie.

1.1.3. Komplexní dielektrické propustnost má dvě složky, z nichž první odpovídá proud zkreslení, a druhá  — proud ztráty.

1.1.4. Počáteční magnetická propustnost  — limit, ke kterému se zavázala při snižování napětí magnetického pole na nulu. V polích není větší než 0,1 коэрцитивной síly propustnost rovná .

1.1.5. Тангенс úhlu magnetických ztrát určuje energii, рассеиваемую při nevratné procesy.

1.1.6. Teplotní závislost složek magnetické permeability je vyjádřena v podobě grafů nebo tabulek.

Hranice teplot, při kterých dochází k propojení, určuje oblast použití магнитномягких materiálů.

1.1.7. Teplotní koeficient je definováno jako střední teplotní koeficient v určitém intervalu teplot.

,

kde:

 — počáteční hodnota magnetické permeability při teplotě ;

 — počáteční hodnota magnetické permeability při teplotě ;

 — teplota počátku zkušenosti v °K;

 — teplota konce zkušenosti v °Kv

1.1.8. Частотную závislost složek magnetické permeability a vyjadřují v podobě grafů nebo tabulek, měření a každých 100 Mhz.

Poznámka. Domácí využít závislostí тангенса úhlu magnetických ztrát, frekvence a teploty.

1.2. Zařízení pro zkoušky

1.2.1. Pro test магнитномягких materiálů v rozsahu frekvencí od 200 do 2000 Mhz platí následující hardware:

koaxiální резонатор proměnné délky;

měřící trať;

generátor vysoké a super-vysoké frekvence;

гетеродинный частотомер;

měřicí zesilovač;

hladký tlumič;

filtr;

термокамеру;

криокамеру;

jednotka pro automatickou regulaci teploty;

elektronický potenciometr;

sonda a калибровочную čáru pro určení napětí magnetického pole.

1.2.2. Typy přístrojů, jejich specifikace a čísla výkresů jsou uvedeny v příloze 2 a 3.

1.2.3. Ověření měřicích přístrojů se provádí podle běžných norem, аттестованным метрологическими orgány Výboru standardů, opatření a měřicích zařízení při Radě Ministrů SSSR.

1.3. Požadavky kladené na vzorky, určeným pro test

1.3.1. Před měřením je třeba provést magnetickou přípravy vzorku v souladu s požadavky GOST 12635−67 «Materiály магнитномягкие vysokofrekvenční. Zkušební metody v kmitočtovém rozsahu od 10 khz do 1 Mhz».

1.3.2. Vzorky jsou vyrobeny ve formě ploché koaxiální puků. Rozměry vzorky pro testování jsou vybírány tak, aby poměr vnějšího průměru k vnitřnímu byla rovná 3,59 nebo 2,5. Optimální rozměry: vnější průměr 24, vnitřní — 6,87, výška 5 mm., aby se odstranily chyby tím, mezery mezi vzorkem a резонатором, stejně jako pro spolehlivé upevnění vzorku v maximu elektrického a magnetického pole, platí sběrné kroužky, v které запрессовывают předmět vzorek. Domácí výsadbu vzorku do sběrné kroužky na клею. Nákres vzorku a sběrací kroužky je uveden na rysy.1.

Sakra.1. Nákres vzorku a sběrací kroužky

Poznámka. Непараллельность plochých povrchů vzorku by neměla být větší než ±0,01 mm.

1 — vnější kontaktní kroužek; 2 — vzorek; 3 — vnitřní kontaktní kroužek

Sakra.1

1.3.3. Tloušťka vzorků se určují podle tabulky.2, na základě poměrů mezi skutečnou a imaginární částí magnetické permeability.

Tabulka 2

1.3.4. Zkoušky se provádějí při teplotě okolního vzduchu 298±10 °K (25±10 °C), relativní vlhkost vzduchu ne více než 80% a atmosférickém tlaku 100000±4000 n/m(750±30 mm hg.art.).

1.3.5. Metody k určení vlastností uvedených v tabulka.1 spočívají v měření změny modulu a fáze vstupního odporu pozemku dutiny režim nebo koaxiální vedení při vytváření vzorku v elektromagnetické pole dutiny režim (koaxiální vedení) s následným počítání magnetické vlastnosti, podle příslušné vzorce.

Blokové schéma instalace najdete na rysy.2.

Sakra.2. Blokové schéma instalace

Sakra.2

2. ZKUŠEBNÍ METODY

2.1. Metoda měřící tratě

2.1.1. Sériově vyráběných průmyslem měřící tratě (tj. R1−5A) mohou být použity k relativně hrubému měření a . Chyba měření všech prvků a , které se rovná 10%, může být dosaženo na měřící trati, bez speciální úpravy, její návrhy pro vzorky, které mají velké ztráty (a více 0,05). V souvislosti s tímto je doporučeno použít metodu měřící trati pro zkoumání vzorků s a více 0,0

5.

2.1.2. Pro test vzorku produkují následující operace:

a) měří stav minimum napětí a šířky rezonanční křivky na половинном je v короткозамкнутой linky ;

b) umístí vzorek až k короткозамкнутому konci linky a měří posun minimum z původní pozice v řadě bez vzorku a šířky rezonanční křivky se vzorkem ;

v) сдвигают короткозамыкатель na od vzorku a naměřené polohy minimum a šířku rezonanční křivky bez vzorku ;

g) vložíte vzorek a měří posun minimum a šířku rezonanční křivky se vzorkem

.

2.1.3. Produkují výpočet , a , podle vzorce:

; ,

; .

Uvedený výpočet platí za předpokladu, že a , v opačném případě je nutné definovat vstupní odpor vedení s návodem v režimech zkratu a volnoběhu.

Výpočet magnetické a dielektrickou проницаемостей vyrábějí podle vzorce je uveden v příloze 5.

2.2. Metoda koaxiální dutiny režim

2.2.1. Definice magnetické permeability v režimu zkratu produkují takto.

V centrální konektor dutiny režim je umístěn mosaz короткозамыкатель s poutkem komunikace.

Sbírají schéma podle vlastností.3.

Sakra.3. Schéma třídění podle pravé části dutiny režim

Schéma třídění podle pravé části dutiny režim

Sakra.3

Pohybem индикаторного pístu tón pravou část dutiny režim do rezonance, který se slaví na maximum odečty měřicího zesilovače.

Po nastavení mezi индикаторным pístem a короткозамыкателем nastavuje celé číslo полуволн. Délka dutiny režim od короткозамыкателя do pístu je definován geometrickými rozměry přístroje a pracovní postup pístu (odpočítávání na indikační řadě) podle vzorce:

.

Nahrazují короткозамыкатель kroužkové (sakra.4) a tón do rezonance levé části dutiny režim posunutím генераторного pístu.

Sakra.4. Schéma třídění podle dutiny režim

Schéma třídění podle dutiny režim

Sakra.4

Nyní mezi генераторным a индикаторным písty je instalován celé číslo полуволн

.

Při takové sekvence práce levá rovině vzorku (rovina ) ukazuje se nachází ve vzdálenosti od генераторного pístu.

Proto oba pístu сдвигают vlevo na tloušťku vzorku a vedou odpočítávání od levé rovině vzorku.

2.2.2. Definovat vlastní parametry dutiny režim: jeho добротность a резонансную délku. Měří šířku rezonanční křivky na половинном je výkon a výpočet добротность, jako poměr délky dutiny režim k расстройке dutiny režim na половинному úrovni.

.

2.2.3. Vzorek je umístěn v резонатор a měří posun maximum rezonanční křivky ; šířka rezonanční křivky na половинном je výkon a výpočet добротность dutiny režim se vzorkem.

.

2.2.4. Zapište výsledek měření a určit a podle vzorce je uveden v tabulka.1.

2.2.5. Definice permitivity магнитномягких materiálů v režimu volnoběhu produkují takto.

Provádět operace uvedené v § 2.2.1, pak zvyšují pak generátorový a индикаторный písty o čtvrtinu vlnové délky, než vykonávají přenesení vzorku na maximum elektrického pole a měří добротность podle § 2.2.2.

Vzorek je umístěn v резонатор a měří posun maxima rezonanční křivka , šířka rezonanční křivky a výpočet добротность dutiny režim se vzorkem podle vzorce:

.

Zapište výsledek měření a určit a podle vzorce je uveden v tabulka.1.

Pro určení a ve vzorcích s výpočet je uveden v příloze 4 a 6.

2.3. Odstranění teplotních charakteristik магнитномягких materiálů

2.3.1. Teplotní charakteristiky se natáčel v intervalu teplot od 153 °K až do bodu Curie.

2.3.2. Pro určení frekvenční závislosti teplotních charakteristik měření vyrábějí na dvou-třech frekvencích.

2.3.3. Test produkují takto:

a) je vzorek umístěn v температурную fotoaparát;

b) stanovit rychlost proudu vody;

v) tón blok nastavení teploty na nastavenou teplotu, při dosažení které dělají двадцатиминутную závěrky, sledují indikace přístrojů přes každou minutu. Teplotu věří zavedenou, pokud pět číslic, kteří za sebou mají stejnou hodnotu.

2.3.4. V intervalu teplot od 153 do 523 °K možnosti dutiny režim se mění jen mírně, a test prázdné dutiny režim v tomto intervalu domácí neměli provádět. Při vyšších teplotách se změnou vlastní délky a kvalita faktor dutiny režim kvůli ohřevu je třeba vzít v úvahu.

2.3.5. Nejvíce prudký vzestup teplotních charakteristik ферритов obvykle pozorován v intervalu 273 až 353 °K, proto je nutná co největší počet bodů, střílet v tomto intervalu (přes 5−10°). Pak je možné zvýšit interval mezi body až do 20−50°. Asi bod Curie je třeba střílet температурную charakterizace prostřednictvím malých intervalech, aby přeskočit přes její výrazný vzestup, obvykle наблюдающийся před poklesem magnetické permeability.

Pro testování se doporučuje následující režim: každý nový materiál je zkoušen na frekvencích 3·10, 6·10, 10·10hz v intervalu teplot od 153 do 673 °K (horní hranice je omezena teplotou bodu Curie). V intervalu teplot od 153 do 273 °K 20°, v intervalu 273 až 353 °K 10° c, v intervalu od 373 do 473 °K 50°, dále do bodu Curie přes 10°.

2.4. Definice napětí magnetického pole vysoké frekvence

2.4.1. Před zahájením cyklu měření magnetické permeability měří hodnotu napětí magnetického pole s vysokou frekvencí v lokalitě vzorku.

2.4.2. Odhad hodnoty napětí magnetického pole s vysokou frekvencí produkují porovnáním oe. ad s., наводимых na зонде induktivní typ испытуемом a образцовом pole stejné frekvence.

2.4.3. Poloha sondy je poměrně zkoušený a sledovala polí musí být naprosto stejná a je stanovena na maximální měřicí zesilovač.

2.4.4. Stanovené měřidlo příkladnou pole vytváří v koaxiální короткозамкнутой linie, vstup kterém souhlasil s vydáním generátor standardních signálů.

2.4.5. Charakteristická impedance měřidlo linky a měřící trati nebo dutiny režim, ve kterém je hodnocena intenzita magnetického pole, musí být stejné. Při jejich nerovnosti nutně úvod změny.

2.4.6. Při splnění podmínek pp.2.4.2 a 2.4.4 stejný stav měřicího zesilovače, ke kterému je připojen sonda (při ponoření sondy jak měřených, tak i ve stanovené měřidlo příkladnou pole), odpovídají stejné hodnoty amplitudy magnetického pole.

2.4.7. Postup práce při měření je následující:

sbírají blokové schéma na rysy.5 a připravují nástroje k práci podle návodu;

je umístěn v měřených pole sondy a nastavit požadovanou hloubku jeho ponoření;

odlepit odpočítávání na měřícího zesilovače;

umístěna sonda do калибровочную linie a nastavitelné výstupní generátor standardních signálů dosahují stejné indikace měřicího zesilovače;

zapište výsledek měření.

Sakra.5. Blokové schéma

Sakra.5

2.4.8 a podporující průhlednost. Hodnotu napětí vysokofrekvenční magnetické pole se počítá podle vzorce:

.

Poznámka. Vzorec může být zjednodušen, jsou-li kalibrační linka má pohyblivý короткозамыкатель, pohybem, jehož lze dosáhnout podmínky , že odpovídá maximální odečty měřicího zesilovače.

PŘÍLOHA 1. Legendu, užívá vzorce pro výpočty

PŘÍLOHA 1 k GOST 12637−67

PŘÍLOHA 2. Zařízení pro zkoušky магнитномягких materiálů při normálních podmínkách

PŘÍLOHA 2 k GOST 12637−67

Poznámka. Domácí použití přístroje, technické funkce, které nejsou horší než uvedené.

Sakra. Kontejner pro vzorek z měřící tratě

Kontejner pro vzorek z měřící tratě

1 — pouzdro; 2 — tyč pro vzorek; 3 — víčko; 4 — jehňátko.

PŘÍLOHA 3. Zařízení pro testování magnetických materiálů v intervalu teplot od 153 do 673 °K

PŘÍLOHA 3 k GOST 12637−67

PŘÍLOHA 4. POSTUP POČÍTÁNÍ MAGNETICKÉ PERMEABILITY VE VZORCÍCH S VELKÝMI A MALÝMI ZTRÁTAMI

PŘÍLOHA 4 k GOST 12637−67

1. Pokud je vzorek má velké ztráty, je třeba použít pro výpočet obecné vzorce. V tomto případě je pro určení magnetické permeability nutně provádět měření ve dvou různých režimech, jako je změna délky dutiny režim a šířky rezonanční křivky jsou funkcí jak magnetického, tak i dielektrika проницаемостей. Pro výpočet čtyř parametrů materiálu budete potřebovat čtyři měřené veličiny: změna rezonanční délky při umístění vzorku v režimech zkratu a volnoběhu a změna šířky rezonanční křivky v obou uvedených režimech.

2. Místo relativních vstupních odporů a zavedeny odpovídající hodnoty:

, ,

, .

Je vhodné provést z následujících důvodů:

a) výpočtové vzorce režimu volnoběhu a zkratu jsou při tomto symetrická, což umožňuje zjednodušit výpočty a sestavit jednotný program pro elektronické výpočetní stroje;

b) v praxi se nejčastěji vyskytuje případ v souladu a . Při použití jednotek a вычислитель může vypořádat s hodnotami jedné objednávky, že v podstatě při hromadné zpracování výsledků měření.

3. Při velmi velké ztráty nelze změřit šířku rezonanční křivky na половинном je, proto se užívá libovolný úroveň a zavádí koeficient , kde a  — odpočítávání indikátor v maximu a na úrovni, na níž se měří šířka. Propojení mezi komponenty hodnot a je vyjádřena následujícími соотношениями:

, (1)

kde:

a  — změny rezonanční délky v režimech zkratu a volnoběhu;

a  — šířka rezonanční křivky ve výše uvedených režimech.

4. Pokud je ztráta ve vzorku jsou skvělé , pak ztrátami v резонаторе zanedbat. Imaginární část hodnot a je vyjádřena vzorcem:

. (2)

5. Pokud je ztráta ve vzorku malé , pak třetí člen jmenovatele (vzorec 2) lze zanedbat. Reálná část a je definován:

. (3)

Imaginární část a :

(4)

kde:

 — celková délka dutiny režim;

 — vzdálenost od vzorku do короткозамыкателя.

První člen v hranaté držáku bere v úvahu změnu v souvislosti se ztrátami v prázdném резонаторе. Zbývající dva členové určují ztráty způsobené provedení беспотерьного vzorku se stejným a , že u — феррита.

6. Při 0,01<<img alt=«ГОСТ 12637-67 Материалы магнитномягкие высокочастотные. Методы испытаний в диапазоне частот от 200 до 2000 МГц» src=«data:image/jpeg;base64,R0lGODdhIQAZAIABAAAAAP///ywAAAAAIQAZAAACTYyPqcvtD6OctFoIwH06dPk5XciBVJYZaHqgZwvH3vTV8myqckiKiHvrNTTEhU2HVLBWPFZS+EtAn6Xo8MZgVmfTCtO5wYaV47L5HCkAADs=»>, <0,05 výpočet vyrábět podle vzorce (2) nebo (4).

7. Při malých hodnotách dielektrické a magnetické ztráty, ale velký význam jedné z проницаемостей (nebo ) při výpočtu parametrů vzorků by se měla používat vzorce (3) a (4).

8. Ve většině případů, se měří na половинном je 0,5. Pak ve vzorcích 1 a 2 faktor 1.

9. Přechod k hodnotám a provádí následujícím způsobem:

, (5)

. (6)

10. Pro výpočet , , a řešení rovnic (5) a (6) se vyrábějí v následujícím pořadí:

a) ;

; ,

pak:

.

Reálná část tohoto výrazu:

.

Imaginární:

.

b) ,

odkud:

,

.

Tyto výrazy se používají jak pro výpočet , tak i pro výpočet .

v) pro výpočet je třeba znát

,

odtud:

,

.

d) pro výpočet je definován:

,

; .

d) tento systém umožňuje v měřených hodnotách , a , najít , , , s pomocí elektronické výpočetní stroje podle programu sestaveného v jazyce Algol-60 (příloha 6).

PŘÍLOHA 5. VÝPOČET MAGNETICKÉ A DIELEKTRICKOU ПРОНИЦАЕМОСТЕЙ

PŘÍLOHA 5 k GOST 12637−67

1. Измеряемыми hodnotami v metodě měřící trati jsou poměr stojatých vln na napětí (kv s. v. n.) a vzdálenost od bodu, minimum napětí na vstupní hraně vzorku.

Vstupní impedance je vyjádřena formulí:

,

.

2. Vzdálenost určují takto: měří pozice nejblíže k короткозамыкателю minimum; produkují na pravítku odpočítávání v mm; aplikuje v souladu vzorek a naměřené polohy nejblíže k modelované minimum; produkují odpočítávání na pravítku v mm, pak:

.

Při tomto rozsahu jsou spojeny s posunem minimum poměrem:

, .

3. Pro určení kv s. v. n. při >2 měří šířku rezonanční křivky metodou «vidličky» na libovolné úrovni výkonu a určují kv s. v. n. podle vzorce:

,

kde:

 — zobrazená na indikátoru při měření šířky rezonanční křivky na libovolné úrovni;

 — zobrazená na indikátoru v minimu.

4. Při <2 kv s. v. n. určují metodou «maximum-minimum» a spočítat podle vzorce:

.

5. Výpočet a produkují podle vzorce sp 1 aplikace 5 a a  — podle vzorce pp.9 a 10, žádosti 4.

PŘÍLOHA 6. Program, zaznamenané na jazyce Algol-60

PŘÍLOHA 6 k GOST 12637−67

Program
pro výpočet , , , , napsané v jazyce Algol-60

1. Začátek hmatatelný , , , , , , , ,

;

2. , , , ,, , ,

;

3. Skutečné pole [1:5], [1:8], [1:5], [1:4];

4. :=3,1415, vstup (, , );

5. Začátek

6. ;

7.

8. .

9.

10.

11. ,

12. Jinak

13.

14. ;

15.

16. ;

17.

18.

19.

20.

21. ;

22. Jinak

23.

24. ;

25. ;

26. ;

27. ;

28. ;

29. ;

30. ;

31. ;

32. ;

33. ;

34. ;

35. ;

36. ;

37. ;

38. ;

39. ;

40. ;

41. ;

42. ;

43. ;

44. ;

45. ;